MotionLab pohyb dovnitř, síly ven
Otevřít interaktivní verzi →

Tohle je statická kopie kapitoly pro vyhledávače. Interaktivní verze má animované obrázky, kontrolní otázky a tlačítka, která příklad načtou do kalkulačky.

8. Tělesa, která se otáčejí: tenzor setrvačnosti a Eulerovy rovnice

Hmotný bod potřebuje jen sílu. Skutečné těleso má rozměr, a těleso, kterému se mění natočení, potřebuje i moment — i kdyby jeho těžiště nezrychlovalo vůbec. Rotor točící se na místě je ten čistý případ.

MC = IC α + ω × (IC ω)Eulerovy rovnice

Dvě části a chovají se úplně jinak:

  • I α — ta očividná. Zrychli otáčení, zaplať za to. Lineární v α a nulová při konstantních otáčkách.
  • ω × (I ω) — gyroskopický člen. Kvadratický v rychlosti, nenulový i při naprosto stálých otáčkách a kolmý na všechno, co bys čekal. Tohle dělá roztočené kolo těžko ovladatelným.
ω_p ω_s M = I_a ω_s ω_p dvojice sil, kolmo na rovinu obrázku roztočeným rotorem švihni a on se brání do strany
Roztočený rotor nesený na rameni potřebuje dvojici sil kolmou na obě otáčení. Ve výsledku vystupuje jen jeho osový moment setrvačnosti — příčný se přesně vykrátí. Tohle je zatížení ložiska, které ti žádný statický výpočet ani žádné „hmota krát zrychlení" nedá.

Gyroskopický moment v jediném tvaru, který stojí za zapamatování

Roztoč rotor na ωs kolem jeho vlastní osy a tou osou švihni rychlostí ωp. Potřebná dvojice sil je

M = Iosový ωs ωpkolem třetí osy

— a je pozoruhodné, že se příčný moment setrvačnosti úplně vykrátí. Testy nástroje to ověřují na rotoru 6 kg o průměru 180 mm při 18 000 °/s švihnutém 120 °/s: 18,2 N·m, které ložisko rotoru nese jako čistý ohyb, s nulovým momentem kolem osy otáčení. Servomotor s těžkým rotorem na rychle se otáčejícím rameni je přesně tahle úloha.

Tenzor a odkud se čísla berou

I je symetrický tenzor 3×3, ne číslo, protože odpor tělesa proti otáčení závisí na tom, kolem čeho ho otáčíš. Kalkulačka ho staví ze základních tvarů, všechny jsou učebnicové:

  • tenká tyč, ke kolmé ose: mL²/12
  • plný válec: mr²/2 kolem vlastní osy, m(3r² + L²)/12 napříč
  • trubka: m(ro² + ri²)/2 kolem osy — tak se ramena opravdu dělají
  • kvádr: m(b² + c²)/12 kolem směru hrany a
  • plná koule: 2mr²/5, kolem všeho stejně

Nebo hlavní momenty vložíš rovnou z výpisu hmotových vlastností v CADu, což je u čehokoliv skutečného to, co bys dělat měl.

Přesun vztažného bodu

Moment setrvačnosti je vždycky vztažený k něčemu. Přesun z těžiště do bodu vzdáleného o R:

J = IC + m [ (R·R) E₃ − R ⊗ R ]Steinerova věta, tenzorový tvar

Zúžením na jednotkovou osu z toho spadne verze, kterou zná každý, J = JC + m d² — a proto je tyč ke konci mL²/3 a ne mL²/12. Kalkulačka tohle číslo vypisuje pro každý kloub: celkový moment setrvačnosti všeho za ním, k ose toho kloubu. To je hodnota, podle které se vybírá převodovka a motor, takže jde rovnou do GearLabu.

Kde hmota je, hraje větší roli než kolik jí je. J roste s druhou mocninou vzdálenosti. Posunout 2 kg o 100 mm dál přidá k setrvačnosti stejně jako přidat 2 kg tam, kde už jsou — dvakrát. Na rychlém rameni bývá návrhovou proměnnou poloha břemene, ne jeho hmotnost.

Vzorce v této kapitole

M_C — moment potřebný k těžišti
M_C = I_C α + ω × (I_C ω) [N·m] Euler's equations of motion for a rigid body
M_gyro — gyroskopický moment roztočeného rotoru, kterým se švihá
M = I_axial ω_spin ω_precession [N·m] Euler's equations — the transverse inertia cancels
J — Steinerova věta, tenzorový tvar
J = I_C + m [ (R·R) E₃ − R ⊗ R ]; about an axis: J = J_C + m d_⊥² [kg·m²] parallel-axis (Huygens–Steiner) theorem
I — momenty setrvačnosti základních tvarů, k těžišti
rod mL²/12 · cylinder mr²/2 and m(3r²+L²)/12 · tube m(r_o²+r_i²)/2 · box m(b²+c²)/12 · sphere 2mr²/5 [kg·m²] standard moments of inertia